A formulação da mecânica clássica postulada por Joseph-Louis de Lagrange relaciona a conservação de energia mecânica com a conservação do momento linear de um sistema dinâmico. É antecessora às formulações das mecânicas hamiltoniana e newtoniana, sendo assim, considerada de fundamental importância a estas.
Função Lagrangeana
A função de Lagrange pode ser definida por:
L(r, \dot{r}, t) = T(r, \dot{r}, t) - U(r)
Assim, Lagrangeana (uma função de coordenadas) é igual à diferença entre as energias cinética (T) e potencial (U) de uma partícula em movimento, levando-se em consideração a taxa de variação das coordenadas generalizadas, das velocidades generalizadas da partícula e do tempo: apenas a energia potencial é unidimensional, sendo esta baseada nas coordenadas de posição da partícula.
Lagrange e o Princípio de Hamilton
A mecânica Hamiltoniana defende que dentre os diversos caminhos que um sistema dinâmico dispõe para realizar movimento entre dois pontos, será escolhido espontaneamente àquele que torna menor a diferença entre as energias cinética e potencial. De modo que:
\delta \int (T - U) dt = 0
Desse princípio Hamiltoniano, obtêm-se as equações diferenciais parciais de segunda ordem em t de Euler-Lagrange:
\frac{\partial L}{\partial q_i} - \frac{d}{dt} \left(\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i}\right) =0
Dessas equações diferenciais parciais, conclui-se que, num sistema conservativo, a diferença entre as Lagrangeanas de dois pontos consecutivos em relação ao tempo é nula. Portanto, as perdas energéticas também são.
Para um sistema não conservativo (dissipativo), vale o seguinte:
\frac{\partial L}{\partial q_i} - \frac{d}{dt} \left(\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} \right) = -Q^{ext}_i
Nesse caso, a diferenças entre as Lagrangeanas é igual ao trabalho realizado pelas forças generalizadas que agem sobre a partícula a determinadas distâncias. Distâncias essas, também representadas por coordenadas n-dimensionais:
Q^{ext}_i = \sum\limits_{j}^{N} \vec{F}^{ext}_j \cdot \frac{\partial \vec{r}_j}{\partial q_i}
Sendo \vec{r}_j = vetor que representa a posição da partícula, e q_i = coordenadas n-dimensionais da partícula.
Conservação do Momento Linear
A mecânica Lagrangeana (por possuir um sistema de coordenadas mais geral do que a mecânica newtoniana, por exemplo) consegue resolver problemas mais complexos e discrimina fenômenos que podem atingir velocidades relativísticas (velocidades muito altas) com igual precisão daqueles com velocidades mais baixas.
Considerando o espaço totalmente homogêneo e conservativo, e que as coordenadas generalizadas são apenas em função de uma dimensão espacial (representada por um único módulo do vetor posição r), tem-se que:
\frac{\partial L}{\partial r} = 0
Sendo as perdas energéticas iguais a zero, pelas equações de Euler-Lagrange:
\frac{d}{dt} \left(\frac{\partial L}{\partial \dot{r}} \right) = 0
E, ainda, considerando o movimento linear de uma partícula igual a p, sendo este igual a:
p = \frac{\partial L}{\partial \dot{r}}
Substituindo na segunda equação, tem-se:
\frac{dp}{dt} = 0
Sendo assim, a quantidade de movimento de uma partícula não varia no tempo se a mesma estiver contida num espaço homogêneo e conservativo.
Fontes: http://pt.wikipedia.org/wiki/Mecânica_lagrangeana (acesso em 01/04/2010) http://200.145.134.134/twiki/pub/Main/DisciplinaClassica/hamilton.pdf (acesso em 01/04/2010)